1.3 动量守恒定律 课件-2024-2025学年高二下学期物理人教版（2019）选择性必修第一册(共36张PPT)
文档属性
| 名称 | 1.3 动量守恒定律 课件-2024-2025学年高二下学期物理人教版（2019）选择性必修第一册(共36张PPT) |  | |
| 格式 | pptx | ||
| 文件大小 | 7.4MB | ||
| 资源类型 | 教案 | ||
| 版本资源 | 人教版（2019） | ||
| 科目 | 物理 | ||
| 更新时间 | 2024-08-11 14:53:16 | ||
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文档简介
(共36张PPT)
第一章 动量守恒定律
1.3 动量守恒定律
动量定理给出了单个物体在一个过程中所受力的冲量与它在这个过程始末的动量变化量的关系，即 F t＝p′－p。如果我们用动量定理分别研究两个相互作用的物体，会有新的收获吗
一、 相互作用的两个物体的动量改变
如图1.3-1，在光滑水平桌面上做匀速运动的两个物体 A、B，质量分别是 m1 和 m2，沿同一直线向同一方向运动，速度分别是 v1 和 v2，v2＞v1。当 B 追上 A 时发生碰撞。碰撞后A、B 的速度分别是 v1′ 和 v2′。碰撞过程中 A 所受 B 对它的作用力是 F1，B 所受 A 对它的作用力是 F2。碰撞时，两物体之间力的作用时间很短，用 t 表示。
根据动量定理，物体 A 动量的变化量等于它所受作用力 E 的冲量，即
F1 t＝mv1′－m1v1
物体 B 动量的变化量等于它所受作用力 F2 的冲量，即
F2Δt＝m2v2′－ m2v2
根据牛顿第三定律 F1＝－F2，两个物体碰撞过程中的每个时刻相互作用力 F1 与 F2 大小相等、方向相反，故有
m1v1′－m1v1＝－(m2v2′－m2v2)
m1v1′－m2v2′＝m1v1－m2v2 (1)
这说明，两个物体碰撞后的动量之和等于碰撞前的动量之和，并且该关系式对过程中的任意两时刻的状态都适用。
那么，碰撞前后满足动量之和不变的两个物体的受力情况是怎样的呢 两个物体各自既受到对方的作用力，同时又受到重力和桌面的支持力，重力和支持力是一对平力。两个碰撞的物体在所受外部对它们的作用力的矢量和为0的情况下动量守恒。
二 、动量守恒定律
一般而言，碰撞、爆炸等现象的研究对象是两个 (或多个) 物体。我们把由两个 (或多个) 相互作用的物体构成的整体叫作一个力学系统，简称系统。例如，研究炸弹的爆炸时，它的所有碎片及产生的燃气构成的整个系统是研究对象。
系统中物体间的作用力，叫作内力。
系统以外的物体施加给系统内物体的力，叫作外力。
C
A
B
地面光滑，A与B、C之间有摩擦，烧断细线，B、C被压缩的弹簧弹向两侧的过程中：
A 受几个力
AB 整体受几个力
ABC 整体受几个力
6个
5个
2个
理论和实验都表明：
如果一个系统不受外力，或者所受外力的矢量和为0，这个系统的总动量保持不变。这就是动量守恒定律。
p1＝p2 或 m1v1＋m2v2＝m1v1′＋m2v2′
表达式：
守恒条件:（具备下列条件之一，动量就守恒）
1) 系统不受外力 (理想化)：宇宙中两星球碰撞、微观粒子碰撞
2) 系统所受合外力为 0
3) 系统在某一方向上不受外力或合外力为0，则系统在该方向上动量守恒.
地面光滑
(mA+mB)g
N
水平方向上动量守恒
地面粗糙
(mA+mB)g
N
f
动量不守恒
4) 系统内力远大于外力或者某一方向上内力远大于外力.
爆炸瞬间内力远远大于重力，动量守恒
动量守恒定律的适用范围
1) 适用于低速运动问题，也适用于高速运动问题.
2) 适用于宏观物体，也适用于微观粒子.
应用注意
1) 矢量性：动量守恒定律表达式时矢量式，列方程前规定正方向.
2) 同一性：即所用速度都是相对同一参考系.
3) 瞬时性：若系统动量守恒，则不仅初、末状态动量守恒，其间过程的每一时刻动量都是守恒的.
判断系统动量是否守恒
炮弹发射过程
例
f
mg
N
炮弹与炮身之间的内力远远大于摩擦力f，可以忽略不计，所以水平方向上动量守恒。
如图1.3-2，静止的两辆小车用细线相连，中间有一个压缩了的轻质弹簧。烧断细线后，由于弹力的作用，两辆小车分别向左右运动，它们都获得了动量，它们的总动量是否增加了
思考与讨论
例题1
如图1.3-3，在列车编组站里，一辆质量为1.8×10kg的货车在平直轨道上以 2 m/s 的速度运动，碰上一辆质量为 2.2×104kg 的静止的货车，它们碰撞后结合在一起继续运动。求货车碰撞后运动的速度。
分析 两辆货车在碰撞过程中发生相互作用，将它们看成一个系统，这个系统是我们的研究对象。系统所受的外力有：重力、地面支持力和摩擦力。重力与支持力之和等于 0，摩擦力远小于系统的内力，可以忽略。因此，可以认为碰撞过程中系统所受外力的矢量和为 0，动量守恒。
为了应用动量守恒定律解决这个问题，需要确定碰撞前后的动量。
解 已知 m1＝1.8×104 kg，m2＝2.2×104kg。沿碰撞前货车运动的方向建立坐标轴 (图1.3-3)，有 v1＝2m/s。
设两车结合后的速度为 v0 两车碰撞前的总动量为
p＝m1v1
碰撞后的总动量为
p′＝(m1＋m2)v
根据动量守恒定律可得
(m1＋m2)v＝m1v1
解出
v＝ ＝ m/s ＝0.9 m/s
两车结合后速度的大小是 0.9 m/s；v是正值，表示两车结合后仍然沿坐标轴的方向运动，即仍然向右运动。
例题2
一枚在空中飞行的火箭质量为 m，在某时刻的速度为 v，方向水平，燃料即将耗尽。此时，火箭突然炸裂成两块 (图1.3-4)，其中质量为 m1 的一块沿着与 v 相反的方向飞去，速度为 v1。求炸裂后另一块的速度 v2。
分析 炸裂前，可以认为火箭是由质量为m1 和 (m－m1) 的两部分组成的。考虑到燃料几乎用完，火箭的炸裂过程可以看作炸裂的两部分相互作用的过程。这两部分组成的系统是我们的研究对象。
在炸裂过程中，火箭受到重力的作用，所受外力的矢量和不为0，但是所受的重力远小于爆炸时的作用力，所以可以认为系统满足动量守恒定律。
解 火箭炸裂前的总动量为
p＝mv
炸裂后的总动量为
p′＝m1v1＋(m－m1)v2
根据动量守恒定律可得
m1v1＋(m－m1)v2＝mv
解出
v2＝
物体炸裂时一般不会正好分成两块，也不会正好沿水平方向飞行，这里对问题进行了简化处理。
解题时涉及的速度都是相对于地面的速度。
若沿炸裂前速度 v 的方向建立坐标轴，为正值；v1 与 v 的方向相反，为负值。此外，一定有 m－m1＞0。于是，由上式可知，v2 应为正值。
这表示质量为 (m－m1) 的那部分沿着与坐标轴相同的方向，即沿着原来的方向飞去。这个结论容易理解。
炸裂的一部分沿着与原来速度相反的方向飞去，另一部分不会也沿着这个方向飞去，否则，炸裂后的总动量将与炸裂前的总动量方向相反，动量就不可能守恒了。
三 、动量守恒定律的普适性
既然许多问题可以通过牛顿运动定律解决，为什么还要研究动量守恒定律
用牛顿运动定律解决问题要涉及整个过程中的力。在实际过程中，往往涉及多个力，力随时间变化的规律也可能很复杂，使得问题难以求解。但是，动量守恒定律只涉及过程始末两个状态，与过程中力的细节无关。这样，问题往往能大大简化。
事实上，动量守恒定律的适用范围非常广泛。近代物理的研究对象已经扩展到我们直接经验所不熟悉的高速(接近光速)、微观(小到分子、原子的尺度)领域。研究表明，在这些领域，牛顿运动定律不再适用，而动量守恒定律仍然正确。
1.甲、乙两人静止在光滑的冰面上，甲推乙后，两人向相反方向滑去 (图1.3-5)。在甲推乙之前，两人的总动量为0；甲推乙后，两人都有了动量，总动量还等于0吗 已知甲的质量为 45 kg，乙的质量为 50kg，求甲的速度与乙的速度大小之比。
学以致用-提高练习
解：甲、乙两人的总动量等于0. 以甲、乙整体为研究对象，系统动量守恒，由动量守恒定律可得 0＝m甲v甲－m乙v乙。
故 ＝＝.
2. 在光滑水平面上，A、B 两个物体在同一直线上沿同一方向运动，A 的质量是 5kg，速度是 9m/s，B 的质量是 2kg，速度是 6m/s。A 从后面追上 B，它们相互作用一段时间后，B 的速度增大为10m/s，方向不变，这时 A 的速度是多大 方向如何
解：以 A、B 整体为研究对象，系统动量守恒，
由动量守恒定律可得 mAvA＋mBvB＝mAv′A＋mBv′B，
解得 v′A＝7.4 m/s，方向跟作用前速度方向相同.
3. 质量是 10g 的子弹，以 300 m/s 的速度射入质量是 24g、静止在光滑水平桌面上的木块。
(1)如果子弹留在木块中，木块运动的速度是多大
解：子弹射入木块，留在木块中，对子弹、木块组成的系统，由动量守恒定律得 mv0＝(M＋m)v1
解得 v1＝v0＝ m/s ＝88.2m/s.
(2)如果子弹把木块打穿，子弹穿过后的速度为100m/s，这时木块的速度又是多大
解：若子弹打穿木块，由动量守恒定律可得 mv0＝mv＋Mv木
解得 v木＝(v0－v)＝×(300－100) m/s＝88.2 m/s.
4. 某机车以0.4 m/s的速度驶向停在铁轨上的7节车厢，与它们对接。机车与第一节车厢相碰后，它们连在一起具有一个共同的速度紧接着又与第二节车厢相碰，就这样，直至碰上最后一节车厢。设机车和车厢的质量都相等，求与最后一节车厢碰撞后列车的速度。列车与铁轨的摩擦忽略不计。
解：整个碰撞过程中，对机车与7节车厢组成的系统，
由动量守恒定律得 mv0＝8mv厢，
解得 v厢＝v0＝0.05 m/s，
方向与机车速度方向相同。
5. 甲、乙两个物体沿同一直线相向运动，甲物体的速度是6 m/s，乙物体的速度是2 m/s碰撞后两物体都沿各自原方向的反方向运动速度都是4m/s。求甲、乙两物体的质量之比。
解：规定以甲的初速度方向为正方向，对甲、乙组成的系统，
由动量守恒定律得 m甲v甲－m乙v乙＝－ m甲v′甲－m乙v′乙，
解得 ＝ .
6. 细线下吊着一个质量为 m1 的静止沙袋，沙袋到细线上端悬挂点的距离为 l 。一颗质量为 m 的子弹水平射入沙袋并留在沙袋中，随沙袋一起摆动。已知沙袋摆动时摆线的最大偏角是θ，求子弹射入沙袋前的速度。
解：设子弹射入沙袋前的速度为 v0，子弹射入沙袋后与沙袋的共同速度为 v. 子弹射入沙袋过程中，子弹和沙袋组成的系统水平方向上动量守恒，
则 mv0＝(m1＋m)v，
子弹射人沙袋后随沙袋一起摆动的过程中，机械能守恒，
则 21(m1＋m)v2＝(m1＋m)gl(1－cosθ)，
解得 v0＝.
第一章 动量守恒定律
1.3 动量守恒定律
动量定理给出了单个物体在一个过程中所受力的冲量与它在这个过程始末的动量变化量的关系，即 F t＝p′－p。如果我们用动量定理分别研究两个相互作用的物体，会有新的收获吗
一、 相互作用的两个物体的动量改变
如图1.3-1，在光滑水平桌面上做匀速运动的两个物体 A、B，质量分别是 m1 和 m2，沿同一直线向同一方向运动，速度分别是 v1 和 v2，v2＞v1。当 B 追上 A 时发生碰撞。碰撞后A、B 的速度分别是 v1′ 和 v2′。碰撞过程中 A 所受 B 对它的作用力是 F1，B 所受 A 对它的作用力是 F2。碰撞时，两物体之间力的作用时间很短，用 t 表示。
根据动量定理，物体 A 动量的变化量等于它所受作用力 E 的冲量，即
F1 t＝mv1′－m1v1
物体 B 动量的变化量等于它所受作用力 F2 的冲量，即
F2Δt＝m2v2′－ m2v2
根据牛顿第三定律 F1＝－F2，两个物体碰撞过程中的每个时刻相互作用力 F1 与 F2 大小相等、方向相反，故有
m1v1′－m1v1＝－(m2v2′－m2v2)
m1v1′－m2v2′＝m1v1－m2v2 (1)
这说明，两个物体碰撞后的动量之和等于碰撞前的动量之和，并且该关系式对过程中的任意两时刻的状态都适用。
那么，碰撞前后满足动量之和不变的两个物体的受力情况是怎样的呢 两个物体各自既受到对方的作用力，同时又受到重力和桌面的支持力，重力和支持力是一对平力。两个碰撞的物体在所受外部对它们的作用力的矢量和为0的情况下动量守恒。
二 、动量守恒定律
一般而言，碰撞、爆炸等现象的研究对象是两个 (或多个) 物体。我们把由两个 (或多个) 相互作用的物体构成的整体叫作一个力学系统，简称系统。例如，研究炸弹的爆炸时，它的所有碎片及产生的燃气构成的整个系统是研究对象。
系统中物体间的作用力，叫作内力。
系统以外的物体施加给系统内物体的力，叫作外力。
C
A
B
地面光滑，A与B、C之间有摩擦，烧断细线，B、C被压缩的弹簧弹向两侧的过程中：
A 受几个力
AB 整体受几个力
ABC 整体受几个力
6个
5个
2个
理论和实验都表明：
如果一个系统不受外力，或者所受外力的矢量和为0，这个系统的总动量保持不变。这就是动量守恒定律。
p1＝p2 或 m1v1＋m2v2＝m1v1′＋m2v2′
表达式：
守恒条件:（具备下列条件之一，动量就守恒）
1) 系统不受外力 (理想化)：宇宙中两星球碰撞、微观粒子碰撞
2) 系统所受合外力为 0
3) 系统在某一方向上不受外力或合外力为0，则系统在该方向上动量守恒.
地面光滑
(mA+mB)g
N
水平方向上动量守恒
地面粗糙
(mA+mB)g
N
f
动量不守恒
4) 系统内力远大于外力或者某一方向上内力远大于外力.
爆炸瞬间内力远远大于重力，动量守恒
动量守恒定律的适用范围
1) 适用于低速运动问题，也适用于高速运动问题.
2) 适用于宏观物体，也适用于微观粒子.
应用注意
1) 矢量性：动量守恒定律表达式时矢量式，列方程前规定正方向.
2) 同一性：即所用速度都是相对同一参考系.
3) 瞬时性：若系统动量守恒，则不仅初、末状态动量守恒，其间过程的每一时刻动量都是守恒的.
判断系统动量是否守恒
炮弹发射过程
例
f
mg
N
炮弹与炮身之间的内力远远大于摩擦力f，可以忽略不计，所以水平方向上动量守恒。
如图1.3-2，静止的两辆小车用细线相连，中间有一个压缩了的轻质弹簧。烧断细线后，由于弹力的作用，两辆小车分别向左右运动，它们都获得了动量，它们的总动量是否增加了
思考与讨论
例题1
如图1.3-3，在列车编组站里，一辆质量为1.8×10kg的货车在平直轨道上以 2 m/s 的速度运动，碰上一辆质量为 2.2×104kg 的静止的货车，它们碰撞后结合在一起继续运动。求货车碰撞后运动的速度。
分析 两辆货车在碰撞过程中发生相互作用，将它们看成一个系统，这个系统是我们的研究对象。系统所受的外力有：重力、地面支持力和摩擦力。重力与支持力之和等于 0，摩擦力远小于系统的内力，可以忽略。因此，可以认为碰撞过程中系统所受外力的矢量和为 0，动量守恒。
为了应用动量守恒定律解决这个问题，需要确定碰撞前后的动量。
解 已知 m1＝1.8×104 kg，m2＝2.2×104kg。沿碰撞前货车运动的方向建立坐标轴 (图1.3-3)，有 v1＝2m/s。
设两车结合后的速度为 v0 两车碰撞前的总动量为
p＝m1v1
碰撞后的总动量为
p′＝(m1＋m2)v
根据动量守恒定律可得
(m1＋m2)v＝m1v1
解出
v＝ ＝ m/s ＝0.9 m/s
两车结合后速度的大小是 0.9 m/s；v是正值，表示两车结合后仍然沿坐标轴的方向运动，即仍然向右运动。
例题2
一枚在空中飞行的火箭质量为 m，在某时刻的速度为 v，方向水平，燃料即将耗尽。此时，火箭突然炸裂成两块 (图1.3-4)，其中质量为 m1 的一块沿着与 v 相反的方向飞去，速度为 v1。求炸裂后另一块的速度 v2。
分析 炸裂前，可以认为火箭是由质量为m1 和 (m－m1) 的两部分组成的。考虑到燃料几乎用完，火箭的炸裂过程可以看作炸裂的两部分相互作用的过程。这两部分组成的系统是我们的研究对象。
在炸裂过程中，火箭受到重力的作用，所受外力的矢量和不为0，但是所受的重力远小于爆炸时的作用力，所以可以认为系统满足动量守恒定律。
解 火箭炸裂前的总动量为
p＝mv
炸裂后的总动量为
p′＝m1v1＋(m－m1)v2
根据动量守恒定律可得
m1v1＋(m－m1)v2＝mv
解出
v2＝
物体炸裂时一般不会正好分成两块，也不会正好沿水平方向飞行，这里对问题进行了简化处理。
解题时涉及的速度都是相对于地面的速度。
若沿炸裂前速度 v 的方向建立坐标轴，为正值；v1 与 v 的方向相反，为负值。此外，一定有 m－m1＞0。于是，由上式可知，v2 应为正值。
这表示质量为 (m－m1) 的那部分沿着与坐标轴相同的方向，即沿着原来的方向飞去。这个结论容易理解。
炸裂的一部分沿着与原来速度相反的方向飞去，另一部分不会也沿着这个方向飞去，否则，炸裂后的总动量将与炸裂前的总动量方向相反，动量就不可能守恒了。
三 、动量守恒定律的普适性
既然许多问题可以通过牛顿运动定律解决，为什么还要研究动量守恒定律
用牛顿运动定律解决问题要涉及整个过程中的力。在实际过程中，往往涉及多个力，力随时间变化的规律也可能很复杂，使得问题难以求解。但是，动量守恒定律只涉及过程始末两个状态，与过程中力的细节无关。这样，问题往往能大大简化。
事实上，动量守恒定律的适用范围非常广泛。近代物理的研究对象已经扩展到我们直接经验所不熟悉的高速(接近光速)、微观(小到分子、原子的尺度)领域。研究表明，在这些领域，牛顿运动定律不再适用，而动量守恒定律仍然正确。
1.甲、乙两人静止在光滑的冰面上，甲推乙后，两人向相反方向滑去 (图1.3-5)。在甲推乙之前，两人的总动量为0；甲推乙后，两人都有了动量，总动量还等于0吗 已知甲的质量为 45 kg，乙的质量为 50kg，求甲的速度与乙的速度大小之比。
学以致用-提高练习
解：甲、乙两人的总动量等于0. 以甲、乙整体为研究对象，系统动量守恒，由动量守恒定律可得 0＝m甲v甲－m乙v乙。
故 ＝＝.
2. 在光滑水平面上，A、B 两个物体在同一直线上沿同一方向运动，A 的质量是 5kg，速度是 9m/s，B 的质量是 2kg，速度是 6m/s。A 从后面追上 B，它们相互作用一段时间后，B 的速度增大为10m/s，方向不变，这时 A 的速度是多大 方向如何
解：以 A、B 整体为研究对象，系统动量守恒，
由动量守恒定律可得 mAvA＋mBvB＝mAv′A＋mBv′B，
解得 v′A＝7.4 m/s，方向跟作用前速度方向相同.
3. 质量是 10g 的子弹，以 300 m/s 的速度射入质量是 24g、静止在光滑水平桌面上的木块。
(1)如果子弹留在木块中，木块运动的速度是多大
解：子弹射入木块，留在木块中，对子弹、木块组成的系统，由动量守恒定律得 mv0＝(M＋m)v1
解得 v1＝v0＝ m/s ＝88.2m/s.
(2)如果子弹把木块打穿，子弹穿过后的速度为100m/s，这时木块的速度又是多大
解：若子弹打穿木块，由动量守恒定律可得 mv0＝mv＋Mv木
解得 v木＝(v0－v)＝×(300－100) m/s＝88.2 m/s.
4. 某机车以0.4 m/s的速度驶向停在铁轨上的7节车厢，与它们对接。机车与第一节车厢相碰后，它们连在一起具有一个共同的速度紧接着又与第二节车厢相碰，就这样，直至碰上最后一节车厢。设机车和车厢的质量都相等，求与最后一节车厢碰撞后列车的速度。列车与铁轨的摩擦忽略不计。
解：整个碰撞过程中，对机车与7节车厢组成的系统，
由动量守恒定律得 mv0＝8mv厢，
解得 v厢＝v0＝0.05 m/s，
方向与机车速度方向相同。
5. 甲、乙两个物体沿同一直线相向运动，甲物体的速度是6 m/s，乙物体的速度是2 m/s碰撞后两物体都沿各自原方向的反方向运动速度都是4m/s。求甲、乙两物体的质量之比。
解：规定以甲的初速度方向为正方向，对甲、乙组成的系统，
由动量守恒定律得 m甲v甲－m乙v乙＝－ m甲v′甲－m乙v′乙，
解得 ＝ .
6. 细线下吊着一个质量为 m1 的静止沙袋，沙袋到细线上端悬挂点的距离为 l 。一颗质量为 m 的子弹水平射入沙袋并留在沙袋中，随沙袋一起摆动。已知沙袋摆动时摆线的最大偏角是θ，求子弹射入沙袋前的速度。
解：设子弹射入沙袋前的速度为 v0，子弹射入沙袋后与沙袋的共同速度为 v. 子弹射入沙袋过程中，子弹和沙袋组成的系统水平方向上动量守恒，
则 mv0＝(m1＋m)v，
子弹射人沙袋后随沙袋一起摆动的过程中，机械能守恒，
则 21(m1＋m)v2＝(m1＋m)gl(1－cosθ)，
解得 v0＝.