16.4 碰撞 :21张PPT
文档属性
| 名称 | 16.4 碰撞 :21张PPT |  | |
| 格式 | zip | ||
| 文件大小 | 1.2MB | ||
| 资源类型 | 教案 | ||
| 版本资源 | 人教版（新课程标准） | ||
| 科目 | 物理 | ||
| 更新时间 | 2019-06-27 16:49:15 | ||
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文档简介
课件21张PPT。1. 了解弹性碰撞、非弹性碰撞和完全弹性碰撞。会应用动量、能量的观点综合分析、解决一维碰撞问题。
2.了解对心碰撞和非对心碰撞。
3. 了解散射和中子的发现过程，体会理论对实践的指导作用，进一步了解动量守恒定律的普适性。
4. 加深对动量守恒定律和机械能守恒定律的理解，能运用这两个字解决一些简单的与生产、生活相关的实际问题。
【重点难点】
1.应用动量、能量的观点综合分析、解决一维碰撞问题。
2.理解动量守恒定律和机械能守恒定律及其应用。非弹性碰撞与完全非弹性碰撞系统在碰撞过程中动量守恒吗？系统在碰撞过程中能量（机械能）守恒吗？机械能守恒机械能不守恒一、弹性碰撞和非弹性碰撞1. 弹性碰撞：碰撞过程中机械能守恒，这样的碰撞叫做弹性碰撞。例如钢球、玻璃球的碰撞2. 非弹性碰撞：碰撞过程中机械能不守恒，这样的碰撞叫做非弹性碰撞。例如木制品、橡皮泥球的碰撞3. 完全非弹性碰撞：碰撞后两物体连在一起运动的现象。系统机械能损失最多。例如橡皮泥球之间的碰撞碰撞的类型总结： 弹性碰撞：碰撞过程中机械能守恒的碰撞。
特点：动量守恒，动能守恒，碰后分开。 2. 非弹性碰撞：碰撞过程中有能量的损失，机械能不守恒的碰撞。
特点：动量守恒，动能有损失，碰后不一定分开。3. 完全非弹性碰撞：非弹性碰撞中的一种。
特点：动量守恒，动能损失最大，动能转化为其它能量，如内能、重力势能、弹性势能、磁场能、电场能等，碰后粘合在一起运动。练习1. 如图所示的装置中，木块 B 与水平面间接触是光滑的，子弹 A 沿水平方向射入木块后留在木块内，将弹簧压缩到最短。现将子弹、木块和弹簧合在一起作为研究对象 (系统)，则此系统在从子弹开始射入木块到弹簧压缩至最短的整个过程中( )
A. 动量守恒，机械能守恒
B. 动量不守恒，机械能不守恒
C. 动量守恒，机械能不守恒
D. 动量不守恒，机械能守恒BP18思考与讨论
……我们的任务是得出用m1、m2、v1表达v1 ′和v2 ′的公式。
碰撞过程都要遵从动量守恒定律……弹性碰撞中没有机械能损失……两个方程联立，把v1′和v2′作为未知量解出来就可以了。二、弹性正碰的研究弹性碰撞公式?由动量守恒得： m1V1= m1V1′ + m2V2 ′ ……………（1）由系统动能守恒联立①②式得：讨论： 1. 若 m1 = m2质量相等的两物体
弹性碰撞后交换速度2. 若 m1 << m2 3. 若m1 >>m2碰撞后第一个物体被撞了回去，以原来的速率向反方向运动，而第二个物体仍然静止碰撞后第一个物体的速度没有变化，而第二个物体以2v0的速度被撞出去练习2.在光滑水平面上有三个完全相同的小球，它们成一条直线，2、3小球静止，并靠在一起，1球以速度v0射向它们，如图所示，设碰撞为弹性碰撞，则碰撞后三个小球的速度可能是（ ）D2.非对心碰撞（斜碰）：碰撞前后，物体的运动方向不在同一直线上。三、按运动形式分类：1.对心碰撞（正碰）：碰撞前后，物体的运动方向在同一直线上。特点：发生对心碰撞的两个物体，碰撞前后的速度都是沿同一条直线，它们的动量也都沿这条直线，可以在这个方向上应用动量守恒定律。特点：对于非对心碰撞，由于碰撞前后速度不共线，故应该在相互垂直的两个方向上分别应用动量守恒定律四、散射--微观粒子的碰撞 微观粒子相互接近时并不发生直接接触,因此微观粒子的碰撞又叫做散射。粒子散射后,速度方向向着各个方向。散射是研究物质微观结构的重要方法。——卢瑟福做α粒子散射实验，提出了原子的核式结构学说。散射练习3：设质量为m的子弹以初速度v0射向静止在光滑水平面上的质量为M的木块，并留在木块中不再射出，子弹钻入木块深度为d。求木块对子弹的平均阻力的大小和该过程中木块前进的距离。 mMv0vmMv0v根据动量守恒定律：
mv0＝ (m＋M)vM动能增加，Fs ＝ Mv2/2m动能减少，F’（s ＋d) ＝ mv02/2 －mv2/2系统动能（机械能）减少：△E ＝Em－EM ＝Fd
＝ mv02/2 －mv2/2 － Mv2/2 ＝E内 从子弹进入木块前到刚好相对木块静止过程中根据动能定理：根据动能定理：1. 弹性碰撞：碰撞过程中机械能守恒，这样的碰撞叫做
弹性碰撞。
(1) 规律：动量守恒、机械能守恒
(2) 能量转化情况：系统动能没有损失
2. 完全非弹性碰撞：碰撞后两物体连在一起运动的现象。
(1) 规律：动量守恒，机械能减少
(2) 能量转化情况：系统动能损失最大
3. 对心碰撞和非对心碰撞
4.散射--微观粒子的碰撞
2.了解对心碰撞和非对心碰撞。
3. 了解散射和中子的发现过程，体会理论对实践的指导作用，进一步了解动量守恒定律的普适性。
4. 加深对动量守恒定律和机械能守恒定律的理解，能运用这两个字解决一些简单的与生产、生活相关的实际问题。
【重点难点】
1.应用动量、能量的观点综合分析、解决一维碰撞问题。
2.理解动量守恒定律和机械能守恒定律及其应用。非弹性碰撞与完全非弹性碰撞系统在碰撞过程中动量守恒吗？系统在碰撞过程中能量（机械能）守恒吗？机械能守恒机械能不守恒一、弹性碰撞和非弹性碰撞1. 弹性碰撞：碰撞过程中机械能守恒，这样的碰撞叫做弹性碰撞。例如钢球、玻璃球的碰撞2. 非弹性碰撞：碰撞过程中机械能不守恒，这样的碰撞叫做非弹性碰撞。例如木制品、橡皮泥球的碰撞3. 完全非弹性碰撞：碰撞后两物体连在一起运动的现象。系统机械能损失最多。例如橡皮泥球之间的碰撞碰撞的类型总结： 弹性碰撞：碰撞过程中机械能守恒的碰撞。
特点：动量守恒，动能守恒，碰后分开。 2. 非弹性碰撞：碰撞过程中有能量的损失，机械能不守恒的碰撞。
特点：动量守恒，动能有损失，碰后不一定分开。3. 完全非弹性碰撞：非弹性碰撞中的一种。
特点：动量守恒，动能损失最大，动能转化为其它能量，如内能、重力势能、弹性势能、磁场能、电场能等，碰后粘合在一起运动。练习1. 如图所示的装置中，木块 B 与水平面间接触是光滑的，子弹 A 沿水平方向射入木块后留在木块内，将弹簧压缩到最短。现将子弹、木块和弹簧合在一起作为研究对象 (系统)，则此系统在从子弹开始射入木块到弹簧压缩至最短的整个过程中( )
A. 动量守恒，机械能守恒
B. 动量不守恒，机械能不守恒
C. 动量守恒，机械能不守恒
D. 动量不守恒，机械能守恒BP18思考与讨论
……我们的任务是得出用m1、m2、v1表达v1 ′和v2 ′的公式。
碰撞过程都要遵从动量守恒定律……弹性碰撞中没有机械能损失……两个方程联立，把v1′和v2′作为未知量解出来就可以了。二、弹性正碰的研究弹性碰撞公式?由动量守恒得： m1V1= m1V1′ + m2V2 ′ ……………（1）由系统动能守恒联立①②式得：讨论： 1. 若 m1 = m2质量相等的两物体
弹性碰撞后交换速度2. 若 m1 << m2 3. 若m1 >>m2碰撞后第一个物体被撞了回去，以原来的速率向反方向运动，而第二个物体仍然静止碰撞后第一个物体的速度没有变化，而第二个物体以2v0的速度被撞出去练习2.在光滑水平面上有三个完全相同的小球，它们成一条直线，2、3小球静止，并靠在一起，1球以速度v0射向它们，如图所示，设碰撞为弹性碰撞，则碰撞后三个小球的速度可能是（ ）D2.非对心碰撞（斜碰）：碰撞前后，物体的运动方向不在同一直线上。三、按运动形式分类：1.对心碰撞（正碰）：碰撞前后，物体的运动方向在同一直线上。特点：发生对心碰撞的两个物体，碰撞前后的速度都是沿同一条直线，它们的动量也都沿这条直线，可以在这个方向上应用动量守恒定律。特点：对于非对心碰撞，由于碰撞前后速度不共线，故应该在相互垂直的两个方向上分别应用动量守恒定律四、散射--微观粒子的碰撞 微观粒子相互接近时并不发生直接接触,因此微观粒子的碰撞又叫做散射。粒子散射后,速度方向向着各个方向。散射是研究物质微观结构的重要方法。——卢瑟福做α粒子散射实验，提出了原子的核式结构学说。散射练习3：设质量为m的子弹以初速度v0射向静止在光滑水平面上的质量为M的木块，并留在木块中不再射出，子弹钻入木块深度为d。求木块对子弹的平均阻力的大小和该过程中木块前进的距离。 mMv0vmMv0v根据动量守恒定律：
mv0＝ (m＋M)vM动能增加，Fs ＝ Mv2/2m动能减少，F’（s ＋d) ＝ mv02/2 －mv2/2系统动能（机械能）减少：△E ＝Em－EM ＝Fd
＝ mv02/2 －mv2/2 － Mv2/2 ＝E内 从子弹进入木块前到刚好相对木块静止过程中根据动能定理：根据动能定理：1. 弹性碰撞：碰撞过程中机械能守恒，这样的碰撞叫做
弹性碰撞。
(1) 规律：动量守恒、机械能守恒
(2) 能量转化情况：系统动能没有损失
2. 完全非弹性碰撞：碰撞后两物体连在一起运动的现象。
(1) 规律：动量守恒，机械能减少
(2) 能量转化情况：系统动能损失最大
3. 对心碰撞和非对心碰撞
4.散射--微观粒子的碰撞